Rodadura del sólido rígido. Poleas 01

16 de marzo de 2010 |

Sea el sistema de la figura en donde m₁ > m₂ y la masa de la polea es homogénea. El cuerpo m₂ descansa en el suelo y m₁ se encuentra a una altura h del suelo cuando se suelta. Suponiendo que el eje de la polea no tiene fricción, la cuerda es de masa despreciable, no se estira y no desliza sobre la polea, calcula el tiempo que m₁ tarda en llegar al suelo. Cuál sería el resultado si la polea no tuviera masa.

Solución:

Datos: m₁; m₂, R; M₃, h

De Cinemática tenemos:

Ecuaciones del movimiento:

v = v₀ + a t h = v₀ t + (1/2) a t²

Como inicialmente el sistema está parado v₀ = 0, por tanto:

v = a t h = (1/2) a t²

Para poder resolver este problema utilizaremos la segunda ecuación, ya que conocemos el espacio que debe recorrer m₁ hasta llegar al suelo (h), siendo t el tiempo que tarda en realizar el recorrido.

Despejando t de la segunda ecuación:

Para hallar el tiempo necesitamos averiguar el valor de la aceleración (a) con la que baja m₁.

Fuerzas que intervienen en el sistema en el instante inicial y descomposición de las mismas:

Movimiento de rotación:

Sentido de giro:

Como m₁ es mayor que m₂ y, además, ésta se apoya en el suelo, el sistema únicamente podrá girar en sentido de las agujas del reloj.

Momento del torque:

El peso de la polea y la normal están aplicados en el eje, luego sus momentos son nulos, luego:

M = R T₁ + 0 + 0 – R T₂ = R (T₁ – T₂)

Este momento hará que la polea comience a girar en el sentido de las agujas del reloj, ya que m₁ > m₂ (como ya se dijo anteriormente)

En cuanto la polea comience a girar cambiarán las tensiones en los extremos de la cuerda y ya no serán iguales al peso del bloque correspondiente.

Aplicando la ecuación de la dinámica de rotación:

M = I α → R T₁ – R T₂ = I α

Ahora nos falta expresar la aceleración de traslación (a), en función de la aceleración angular (α) y el momento de inercia de la polea.

Relación entre los movimientos de traslación y de rotación: a = α R

(Las magnitudes de traslación de los bloques se obtienen multiplicando las magnitudes correspondientes de rotación de la polea por el radio de la circunferencia donde se enrolla la cuerda)

Momento de inercia de una polea cuya masa es homogénea, respecto a un eje perpendicular a su centro:

I = (1/2) M₃ R²

Movimiento de traslación de los bloques:

Traslación de los bloques:

P₁ – T₁ = m₁ a → m₁ g – T₁ = m₁ a

T₂ – P₂ = m₂ a → T₂ – m₂ g = m₂ a

De todo lo anterior, resulta el siguiente sistema:

Despejando T₁ y T₂ en las dos última ecuaciones:

T₁ = m₁ g – m₁ a T₂ = m₂ g + m₂ a

Sustituyendo en la primera ecuación:

R m₁ (g – a) – R m₂ (g + a) = (1/2) M₃ R a

R m₁ g – R m₁ a – R m₂ g – R m₂ a = (1/2) M₃ R a

R m₁ g– R m₂ g = (1/2) M₃ R a + R m₁ a + R m₂ a

Sustituyendo en la ecuación del tiempo:

Se puede observar que si la masa de la polea es cero, las tensiones en los extremos de la cuerda, durante el movimiento son iguales (R T₁ – R T₂ = 0 → T₁ = T ₂)

En este caso el tiempo que tarda m₁ al suelo es:

Publicado en DINÁMICA, DINÁMICA DE ROTACIÓN

El Sapo Sabio

Rodadura del sólido rígido. Poleas 01

Deja un comentario